MQWP20 - кварцевые четвертьволновые пластины в оправе

MQWP20 - кварцевые полуволновые пластины диаметром 25,4 мм в оправе с величиной задержки mλ+λ/4. 
  • Рабочая длина волны: 266 - 1550 нм.
  • Фазовая задержка δ = (2m+1)π/2, m - натуральное число.
  • Используется для преобразования линейно поляризованного света в циркулярно поляризованный
  • Пластина установлена в оправу.
Производитель:  LBTEK

MQWP20 - кварцевые полуволновые пластины диаметром 25,4 мм в оправе с величиной задержки mλ+λ/4. Качество поверхности 10/5 царапин/сколов.

1. Механизм возникновения разности фаз в кварцевых многопорядковых волновых пластинах.

Волновые пластины изготавливаются из двулучепреломляющих материалов. Согласно закону преломления, луч монохроматического естественного света, падающий на изотропную среду, порождает только один преломленный луч. Однако при падении монохроматического естественного света на границу анизотропного кристалла возникают два преломленных луча. Это явление называется двулучепреломлением. Один из этих лучей является обыкновенным (o-луч), а другой – необыкновенным (e-луч). O-луч подчиняется закону преломления и всегда находится в плоскости падения, а его показатель преломления равен no – постоянная величина. E-луч не подчиняется закону преломления и в общем случае не находится в плоскости падения, а показатель преломления равен ne(θ), где θ – угол падения. Пропустив оба луча через поляризатор, можно убедиться в том, что o-луч и e-луч являются линейно поляризованными:


Явление двулучепреломления в кристалле

Из-за разницы в показателях преломления o- и e-луча между двумя взаимно ортогональными линейно поляризованными компонентами падающего света возникает относительная задержка фазы. Направление вектора света с большей скоростью соответствует быстрой оси волновой пластины, а направление вектора света, перпендикулярное ей – медленной. Для отрицательного одноосного кристалла (ne<no) быстрая ось находится в направлении вектора распространения o-луча, а медленная ось – в направлении вектора распространения e-луча (оптической оси). Кварц является положительным одноосным кристаллом, ne>no. Когда монохроматический свет падает перпендикулярно на поверхность кварцевого кристалла, возникает двулучепреломление, но o-луч и e-луч не разделяются, а возникает только разность фаз, которая выражается формулой:

,

где d – толщина кристалла в направлении распространения света, λ – длина волны падающего монохроматического света.

Свойства двулучепреломляющих кристаллов используются в  волновых пластинах для создания определенной разности фаз падающего света. В зависимости от величины разности фаз, создаваемой волновой пластиной, их можно разделить на полуволновые (λ/2) и четвертьволновые (λ/4) пластины, создающие разность фаз, равную 2(m+1)π, 2(m+1/2)π и 2(m+1/4)π соответственно, где m – натуральное число. Соотношение m=0 соответствует нулевой пластине, а при m ≠ 0 пластина имеет множественный порядок. 

Кварцевые многопорядковые пластины, предлагаемые компанией LBTEK, изготовлены из цельного кварцевого кристалла. Падающий свет, проходя через кварцевую пластину множественного порядка, разделяется на o-луч и e-луч, создавая разность фаз:

,

где d – толщина пластины.

Пластины множественного порядка выполняют те же функции, что и пластины нулевого порядка на расчетной длине волны, но более чувствительны к температуре и углу падения.

Кварцевая волновая пластина множественного порядка


2. Генерация циркулярно-поляризованного света с помощью λ/4 пластины.

Четвертьволновые пластины используются для преобразования линейно поляризованного света в циркулярно поляризованный. Ниже объясняется механизм действия четвертьволновой пластины с помощью метода анализа и синтеза векторов света, а также метода расчёта матрицы Джонса.

Разложение вектора падающего света

Расположим быструю ось пластины вдоль оси x, а медленную – вдоль оси y. Линейно поляризованный свет падает перпендикулярно плоскости ху вдоль оси z, его амплитуда равна A, а угол между плоскостью поляризации и быстрой осью пластины составляет θ. Падающий свет может быть разложен на две ортогональные компоненты, поляризованные вдоль оси x и оси y:

Здесь x и y представляют собой единичные векторы в положительном направлении осей x и y соответственно, а Acos(θ) и Asin(θ) представляют собой амплитуды двух ортогональных компонентов. После прохождения падающего света через четвертьволновую пластину между компонентами Ex и Ey возникает задержка фазы, равная π/2:

где -y – единичный вектор в отрицательном направлении оси y. В соответствии с принципом суперпозиции результирующий вектор равен:
.

Исключив временной фазовый множитель, получим уравнение для конца результирующего светового вектора:

Таким образом, после прохождения линейно поляризованного света через четвертьволновую пластинку выходящий свет становится эллиптически поляризованным. Большая ось эллиптически поляризованного света равна Acos(θ), а малая ось — Asin(θ). При угле θ между направлением поляризации падающего света и быстрой осью четвертьволновой пластинки, равном ±45°, траектория конца результирующего светового вектора описывает окружность, что на обретение светом круговой поляризации.

3. Матрица Джонса.

Расположим быструю ось пластины вдоль оси x матрица. Тогда Джонса выражается следующим образом:

.

Пусть на пластину перпендикулярно вдоль оси z падает свет Ein, имеющий линейную поляризацию, плоскость которой наклонена на угол θ к оси x:

.

После прохождения четвертьволновой пластинки выходной свет описывается уравнением:

.

Приведённое уравнение соответствует эллиптически поляризованному свету. При θ = +45° свет имеет левую круговую поляризацию, а при θ = -45° — правую круговую поляризацию.

Общие параметры:

Параметр Значение Ед. измерения
Рабочая длина волны 266 - 1550 нм
Материал Кварц  
Диаметр 25,4 мм
Допуск по диаметру +0.0/-0.1 мм
Апертура >90% CA  
Задержка mλ+λ/4  
Точность задержки ±λ/300, ±λ/100  
Покрытие Антибликовое покрытие V-типа  
Качество поверхности 10/5 царапин/сколов
Просветляющее покрытие R<0,25% при расчетной длине волны
(угол падения 6°, одна сторона)
 
Параллельность поверхностей <3 угловых секунд
Толщина оправы 12 мм
Диаметр оправы 30,5 мм
Монтажная резьба SM1  

Параметры стандартных моделей:

Модель пластины Длина волны Диаметр (мм) Апертура
MQWP20-266BM 266 25,4 >90% CA
MQWP20-308BM 308 25,4 >90% CA
MQWP20-355BM 355 25,4 >90% CA
MQWP20-405BM 405 25,4 >90% CA
MQWP20-442BM 442 25,4 >90% CA
MQWP20-445BM 445 25,4 >90% CA
MQWP20-488BM 488 25,4 >90% CA
MQWP20-520BM 520 25,4 >90% CA
MQWP20-532BM 532 25,4 >90% CA
MQWP20-532-1064BM 532/1064 25,4 >90% CA
MQWP20-633BM 633 25,4 >90% CA
MQWP20-670BM 670 25,4 >90% CA
MQWP20-780BM 780 25,4 >90% CA
MQWP20-800BM 800 25,4 >90% CA
MQWP20-808BM 808 25,4 >90% CA
MQWP20-850BM 850 25,4 >90% CA
MQWP20-905BM 905 25,4 >90% CA
MQWP20-980BM 980 25,4 >90% CA
MQWP20-1030BM 1030 25,4 >90% CA
MQWP20-1064BM 1064 25,4 >90% CA
MQWP20-1310BM 1310 25,4 >90% CA
MQWP20-1550BM 1550 25,4 >90% CA

  • Научные исследования
  • Лазерные системы
  • Оптическая связь
  • Спектроскопия и аналитика
  • Медицинская диагностика
  • Материаловедение и микроскопия
  • Обработка материалов

Модель Описание
MQWP20-266BM Кварцевая четвертьволновая пластина в оправе. Рабочая длина волны 266 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура >90 CA.
MQWP20-308BM Кварцевая четвертьволновая пластина в оправе. Рабочая длина волны 308 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура >90 CA.
MQWP20-355BM Кварцевая четвертьволновая пластина в оправе. Рабочая длина волны 355 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура >90 CA.
MQWP20-405BM Кварцевая четвертьволновая пластина в оправе. Рабочая длина волны 405 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура >90 CA.
MQWP20-442BM Кварцевая четвертьволновая пластина в оправе. Рабочая длина волны 442 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура >90 CA.
MQWP20-445BM Кварцевая четвертьволновая пластина в оправе. Рабочая длина волны 445 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура >90 CA.
MQWP20-488BM Кварцевая четвертьволновая пластина в оправе. Рабочая длина волны 488 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура >90 CA.
MQWP20-520BM Кварцевая четвертьволновая пластина в оправе. Рабочая длина волны 520 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура >90 CA.
MQWP20-532BM Кварцевая четвертьволновая пластина в оправе. Рабочая длина волны 532 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура >90 CA.
MQWP20-532-1064BM Кварцевая четвертьволновая пластина в оправе. Рабочая длина волны 532/1064 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура >90 CA.
MQWP20-633BM Кварцевая четвертьволновая пластина в оправе. Рабочая длина волны 633 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура >90 CA.
MQWP20-670BM Кварцевая четвертьволновая пластина в оправе. Рабочая длина волны 670 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура >90 CA.
MQWP20-780BM Кварцевая четвертьволновая пластина в оправе. Рабочая длина волны 780 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура >90 CA.
MQWP20-800BM Кварцевая четвертьволновая пластина в оправе. Рабочая длина волны 800 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура >90 CA.
MQWP20-808BM Кварцевая четвертьволновая пластина в оправе. Рабочая длина волны 808 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура >90 CA.
MQWP20-850BM Кварцевая четвертьволновая пластина в оправе. Рабочая длина волны 850 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура >90 CA.
MQWP20-905BM Кварцевая четвертьволновая пластина в оправе. Рабочая длина волны 905 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура >90 CA.
MQWP20-980BM Кварцевая четвертьволновая пластина в оправе. Рабочая длина волны 980 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура >90 CA.
MQWP20-1030BM Кварцевая четвертьволновая пластина в оправе. Рабочая длина волны 1030 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура >90 CA.
MQWP20-1064BM Кварцевая четвертьволновая пластина в оправе. Рабочая длина волны 1064 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура >90 CA.
MQWP20-1310BM Кварцевая четвертьволновая пластина в оправе. Рабочая длина волны 1310 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура >90 CA.
MQWP20-1550BM Кварцевая четвертьволновая пластина в оправе. Рабочая длина волны 1550 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура >90 CA.

Мой заказ