QWP20 - четвертьволновые пластины нулевого порядка

QWP20 - четвертьволновые пластины нулевого порядка с апертурой 20 мм, предназначенные для преобразования линейно поляризованного света в свет с круговой поляризацией.
  • Материал: кварцевое стекло.
  • Конструкция пластин подразумевает применение в системах с высокой мощностью.
  • Длина волны 266 - 1550 нм.
  • Световая апертура 20 мм.
Производитель:  LBTEK

Волновые пластины нулевого порядка  QWP20 с апертурой 20 мм состоят из двух кварцевых пластин с воздушным зазором между ними. Быстрые оси двух кварцевых волновых пластин перпендикулярны друг другу, а разность фаз между ними составляет π. Волновые пластины предустановлены в черном анодированном корпусе для простоты интеграции в оптическую систему и использования. На нашем сайте представлен выбор моделей волновых пластин нулевого порядка с апертурой 20 мм, диаметром 25,4 мм для длин волн 266 - 1550 нм.

Механизм генерации обыкновенного и необыкновенного лучей в двулучепреломляющем кристалле.

Волна света, поляризованная в различных направлениях, проходит через двулучепреломляющий материал. Согласно закону Снеллиуса, когда свет, поляризованный в одном направлении (обыкновенный луч, o-луч), падает на поверхность кристалла, он генерирует преломленный луч в том же направлении. В этом случае преломленный луч имеет одинаковую скорость света во всех направлениях. Его поляризация перпендикулярна оптической оси кристалла, а распространение происходит с постоянной скоростью, независимо от направления. Его показатель преломления равен n₀.

Другая часть поляризованного света - необыкновенный луч (e-луч) - ведет себя иначе. Его поляризация параллельна оптической оси кристалла. Скорость распространения и, соответственно, показатель преломления такого луча зависят от направления по отношению к оптической оси. Его скорость может быть выше или ниже скорости o-луча, а показатель преломления nₑ варьируется от n₀ до другого предельного значения, в зависимости от кристаллической структуры. О- и e-лучи являются ортогонально поляризованными:

Схема двойного лучепреломления в кристалле

Направление вектора света с большей скоростью распространения является быстрой осью пластины, а направление вектора света, перпендикулярное ему, является медленной осью. Для отрицательного одноосного кристалла (ne < no), быстрая ось находится в направлении вектора света e-луча (то есть в направлении оптической оси, свет распространяется в кристалле в этом направлении без явления двулучепреломления), а направление вектора света o-луча является медленной осью; для положительного одноосного кристалла (ne > no), быстрая ось находится в направлении вектора света o-луча, а медленная ось находится в направлении вектора света e-луча (оптической оси). Кварц является положительным одноосным кристаллом, имеющим ne > no. При перпендикулярном падении монохроматического света на кварцевый кристалл возникает двулучепреломление, но o- и e-лучи не разделяются, а возникает только разность фаз, определяемая как:

,

где d — толщина кристалла в направлении распространения света, перпендикулярном поверхности, λ - длина волны падающего монохроматического света.

Волновые пластины используют указанные выше свойства двулучепреломляющих кристаллов для создания определённой разности фаз падающего света. Разность фаз равна 2(m+1/2)π, 2(m+1/4)π, где m — натуральное число; при m=0 волновая пластина имеет нулевой порядок.

Общая задержка фазы составляет △δ:

,

где dA и dB — толщины первой и второй кварцевых волновых пластин соответственно. 

Если выполняется условие

,

то общая фазовая задержка △δ = n, что соответствует кварцевой полуволновой пластине нулевого порядка.

Кварцевая полуволновая пластина нулевого порядка

Генерация круговой поляризации с помощью четвертьволновой пластины.

Четвертьволновая пластина применяется для преобразования линейно поляризованного света в свет с круговой поляризацией. Ниже используется метод анализа векторного разложения и синтеза света и метод расчета матрицы Джонса, чтобы проиллюстрировать механизм действия четвертьволновой пластины.

Разложение вектора интенсивности падающего света по осям

Как показано на рисунке выше, ориентируем быструю ось волновой пластины по оси x, а медленную ось - по оси y. Линейно поляризованный свет падает вертикально вдоль оси z, амплитуда равна A, а угол между направлением поляризации и осью х равен θ. Падающий свет распадается на две квадратурные составляющие, поляризованные вдоль оси x и вдоль оси y.

Здесь  и  представляют собой единичные векторы вдоль положительного направления оси x, Acosθ и Asinθ - единичные векторы вдоль положительного направления оси y, Ex и Ey соответственно представляют две составляющие амплитуды напряженности электрического поля. Параметры поля после прохождения полуволновой пластины:

,

где  представляет собой единичный вектор в отрицательном направлении оси y. В соответствии с принципом суперпозиции синтезированный световой вектор представляет собой: 

Благодаря разности фаз между компонентами E1x и E1y, конец результирующего вектора электрического поля описывает эллипс, уравнение которого представлено ниже:

Видно, что после прохождения линейно поляризованного света через четвертьволновую пластину, выходящий свет становится эллиптически поляризованным. Большая полуось эллипса соответствует Acosθ, а малая – Asinθ.

Расчет матрицы Джонса также может проиллюстрировать принцип работы четвертьволновой пластины. Расположим быструю ось волновой пластины по оси x, тогда ее математическое представление в матрице Джонса выглядит следующим образом:

При условии, что падающий вертикально вдоль оси z свет Ein линейно поляризован, а угол между направлением поляризации и осью x равен θ, тогда

.

После прохождения через четвертьволновую пластину интенсивность света Е1 описывается как

Приведенная выше формула представляет собой описание эллиптически поляризованного света. При θ=+45º на выходе оказывается свет с левой круговой поляризацией, а при θ=-45º - с правой круговой поляризацией.

Общие параметры:

Параметр Значение Ед. измерения
Материал кварц  
Допуск по диаметру ±0,1 мм
Толщина 4,8 мм
Допуск по толщине ±0,1 мм
Покрытие V-образная просветляющая мембрана  
Просветляющее покрытие Ravg<0,25%a (угол падения 6 °, с одной стороны)  
Задержка λ/4  
Качество поверхности 20/10 царапин/сколов
Точность измерения задержки ±λ/300  
Разница в волновом фронте передачи (при 633 нм) λ/8  
Параллельность поверхностей <10 угловых секунд

Стандартные параметры моделей:

Модель пластины Длина волны Диаметр (мм) Апертура (мм)
QWP20-266B 266 25,4 20
QWP20-308B 308 25,4 20
QWP20-355B 355 25,4 20
QWP20-405B 405 25,4 20
QWP20-420B 420 25,4 20
QWP20-442B 442 25,4 20
QWP20-445B 445 25,4 20
QWP20-488B 488 25,4 20
QWP20-520B 520 25,4 20
QWP20-532B 532 25,4 20
QWP20-633B 633 25,4 20
QWP20-670B 670 25,4 20
QWP20-780B 780 25,4 20
QWP20-800B 800 25,4 20
QWP20-808B 808 25,4 20
QWP20-850B 850 25,4 20
QWP20-905B 905 25,4 20
QWP20-980B 980 25,4 20
QWP20-1030B 1030 25,4 20
QWP20-1064B 1064 25,4 20
QWP20-1320B 1320 25,4 20
QWP20-1550B 1550 25,4 20

  • Научные исследования и разработки.
  • Оптическая связь.
  • Оптическая микроскопия.
  • Оптические измерения и метрология.
  • Полупроводниковая промышленность.
  • Астрономия.
  • Оптическая обработка информации.
  • Медицина и биология.
  • Сенсорные системы.

Модель Описание
QWP20-266B Кварцевая четвертьволновая пластина нулевого порядка. Рабочая длина волны 266 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура Ø20 мм.
QWP20-308B Кварцевая четвертьволновая пластина нулевого порядка. Рабочая длина волны 308 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура Ø20 мм.
QWP20-355B Кварцевая четвертьволновая пластина нулевого порядка. Рабочая длина волны 355 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура Ø20 мм.
QWP20-405B Кварцевая четвертьволновая пластина нулевого порядка. Рабочая длина волны 405 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура Ø20 мм.
QWP20-442B Кварцевая четвертьволновая пластина нулевого порядка. Рабочая длина волны 442 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура Ø20 мм.
QWP20-445B Кварцевая четвертьволновая пластина нулевого порядка. Рабочая длина волны 445 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура Ø20 мм.
QWP20-488B Кварцевая четвертьволновая пластина нулевого порядка. Рабочая длина волны 488 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура Ø20 мм.
QWP20-520B Кварцевая четвертьволновая пластина нулевого порядка. Рабочая длина волны 520 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура Ø20 мм.
QWP20-532B Кварцевая четвертьволновая пластина нулевого порядка. Рабочая длина волны 532 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура Ø20 мм.
QWP20-633B Кварцевая четвертьволновая пластина нулевого порядка. Рабочая длина волны 633 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура Ø20 мм.
QWP20-670B Кварцевая четвертьволновая пластина нулевого порядка. Рабочая длина волны 670 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура Ø20 мм.
QWP20-780B Кварцевая четвертьволновая пластина нулевого порядка. Рабочая длина волны 780 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура Ø20 мм.
QWP20-800B Кварцевая четвертьволновая пластина нулевого порядка. Рабочая длина волны 800 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура Ø20 мм.
QWP20-808B Кварцевая четвертьволновая пластина нулевого порядка. Рабочая длина волны 808 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура Ø20 мм.
QWP20-850B Кварцевая четвертьволновая пластина нулевого порядка. Рабочая длина волны 850 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура Ø20 мм.
QWP20-905B Кварцевая четвертьволновая пластина нулевого порядка. Рабочая длина волны 905 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура Ø20 мм.
QWP20-980B Кварцевая четвертьволновая пластина нулевого порядка. Рабочая длина волны 980 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура Ø20 мм.
QWP20-1030B Кварцевая четвертьволновая пластина нулевого порядка. Рабочая длина волны 1030 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура Ø20 мм.
QWP20-1064B Кварцевая четвертьволновая пластина нулевого порядка. Рабочая длина волны 1064 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура Ø20 мм.
QWP20-1310B Кварцевая четвертьволновая пластина нулевого порядка. Рабочая длина волны 1310 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура Ø20 мм.
QWP20-1550B Кварцевая четвертьволновая пластина нулевого порядка. Рабочая длина волны 1550 нм. Диаметр 25,4 мм. Апертура Ø20 мм.

Мой заказ